三、結果與討論

3.1 液體有序疇的擴散系數(shù)

我們測量了小域 (D) 的擴散系數(shù) 由 DOPC 組成的雙層：pSM (1:1) + 25% Chol（系統(tǒng)與 中性域）和 DOPC : DPPS (1 : 2) + 20% Chol（系統(tǒng) 帶電荷域），目的是分析效果 域間交互促進了電影動態(tài)。 在朗繆爾單層膜中 D 的測定是 用作深入了解領域 - 領域的間接方式 排斥。 在這方面，已經(jīng)表明水動力 和靜電相互作用（在這種情況下是偶極或庫侖 帶電域）阻止域的移動 隨著域間距離的減小導致更高的 表觀表面粘度。 50,53 我們使用了這個眾所周知的模型 系統(tǒng)比較與耦合域獲得的 D 值 在不同面積百分比的脂質雙層中 液體有序相 (%Lo)，即由域。 為了這 目的，域在不同環(huán)境中的位置 （不同的 %Lo 值）被跟蹤。 得到的結果是 繪制在圖 2 中，其中可以觀察到 雙層的低 %Lo 擴散系數(shù)低于 單層。 這是因為雙層中的域相互接觸 上面和下面都有粘性介質（水），而 在空氣-水界面形成單層。

圖 2 擴散系數(shù)（D）的實驗值 小域 (1–3 mm) 作為面積百分比的函數(shù) 由液體有序相。 正方形代表中性系統(tǒng)和 環(huán)繞帶電系統(tǒng)。 黑色符號對應 氣水界面處的單層和雙層的紅色符號。 虛線對應于計算的 Dt 值的范圍 域大小的范圍，使用方程 (2) 或 (3)。 實線只是畫的 引導眼睛。

擴散系數(shù) (Dt) 的預期值 在限制的擴展階段插入孤立的域 (R ZW)/Zm 4 10 的情況可根據(jù)休斯計算 等人 54 如下：

其中 ZW = 0.001 N sm？ 2 是水的粘度，Zm 是 二維膜粘度，R是半徑 正在分析的域。 對于雙層，包括因子二 在分母中，因為水存在于分母的兩側 膜.54

在圖 2 中，Dt 值被繪制為一個由下式分隔的范圍 脂質雙層（紅色）和單層（黑色）的虛線 考慮到用于的域半徑的間隔 分析。 一般來說，兩種膜模型都顯示出 類似的趨勢； 當 %Lo 低時（高域間距離） 域間相互作用可以忽略不計，實驗值與相應的理論值相匹配 (eqn (2) 和 (3)) 錯誤。

單層的高值（在上限）可能是 與漂移的不完全消除有關，而低 雙層中的值（在下限）可能與更高的 接近膜表面的水的粘度。 然而， 計算值和計算值之間有相當好的匹配 每個實驗確定的擴散系數(shù) 系統(tǒng)。 這是預料之中的，因為當域距離較遠時 彼此之間，它們像孤立的粒子一樣擴散開來。 事實 低 %Lo 時的實驗 D 值落入范圍內 的計算值構成一個控制，并表明 跟蹤和量化擴散的方法 系數(shù)產(chǎn)生了準確的值。 另一方面，對于 高 %Lo，由于域之間的排斥力，實驗 D 值偏離預測值。 筆記 對于帶電域（圖 2 中的圓圈），擴散 系數(shù)在較低的 %Lo 值和更多 與中性域（正方形）相比，明顯的時尚， 意味著在存在的情況下相互作用更強 凈費用。

先前已經(jīng)表明，排斥性域間 影響單層域擴散的相互作用 微米距離是偶極或電荷 - 電荷相互作用（分別針對中性域和帶電域）而不是 流體動力排斥，53 因為發(fā)現(xiàn)了良好的相關性 域擴散和排斥勢之間 從域的平衡分布計算。 此外，單層中域的分布是 發(fā)現(xiàn)強烈依賴于偶極排斥相互作用。 55

如果雙層中的域間相互作用可以忽略不計，則 微觀域的擴散系數(shù)值 應該在由紅色虛線分隔的值內 在圖 2 中，即使在 30-40%Lo。 域運動的減少 在高 %Lo 表示在 Lo 相的這些百分比處域間相互作用的影響，這可能是 與靜電或流體動力有關。 在這方面， 單層和雙層中域擴散之間的顯著相似性表明兩種系統(tǒng)中的效果相似。 此外，行為之間的顯著差異 帶電域與中性域也指向靜電 而不是流體動力排斥，最后一個可能是 在兩種脂質混合物中相似。

在這個階段，我們預計靜電域間 雙層中的相互作用沒有被離子溶液篩選 如前所述，30-32 偶極和電荷-電荷 排斥力不僅在納米級是可觀的，而且 還有微觀層面。 這些排斥促進了減少 微觀擴散系數(shù)值 %Lo 值較高的域。

為了進一步證明靜電的重要性 脂質雙層中的水動力，平衡域 分布進行了分析，如下節(jié)所述。

3.2 平面內疇的徑向分布函數(shù) 膜

在空氣-水界面的脂質單層中，有一個關鍵的 域占據(jù)的面積值 (%Lo)，其中偶極 排斥導致域的有序排列 它們之間的固定距離甚至六邊形陣列都可以 在非常結構化的晶格的情況下觀察到。 34,53,56,57 在這個 方面，徑向分布函數(shù) g(r) 提供了一個想法 膜平面內的疇分布 單層 53、55、56 和雙層。 34、36、37 在低 %Lo 值下， g(r) 函數(shù)應該類似于氣體的函數(shù)（沒有 結構），而在更高比例的液體有序 area，對應于最近鄰距離的峰值 出現(xiàn)一個有序數(shù)組。 如果距離值 (r) 出現(xiàn)的第一個峰超過典型域半徑一個因子 大約 3，促進域排序的交互是 預計不同于域之間的純粹的核心排斥。 36 此外，由于這是位置分布而不是動態(tài)測量，流體動力學 貢獻不影響獲得的結果，這 方法考慮了影響 域之間的距離并防止它們隨機分布。 36,53

我們計算了中性和帶電混合物的 g(r) 雙層和單層，在增加的百分比 液體有序區(qū)域（域覆蓋的區(qū)域）。 以這種方式， 確定每個薄膜獲得結構的 %Lo。 有趣的是，我們發(fā)現(xiàn)單層和雙層成為 以類似的 %Lo 值構建：中性在 20-23% 之間 （圖 3A）和 16-19% 的帶電系統(tǒng)（圖 3B）。 下面那些 未觀察到結構（g(r) 函數(shù)中的峰）的百分比 薄膜和更高的 %Lo 第一個峰值變得更銳利（數(shù)據(jù) 未顯示）。 請注意，由于不同 每個系統(tǒng)中域的大小，當 比較單層和雙層。 域區(qū)域分布是 包括模型膜以及說明性的 微域陣列的熒光圖像。

圖 3 中性 (A) 和帶電 (B) 域的徑向分布函數(shù)及其各自的域區(qū)域分布。 雙層顯示為紅色 和黑色的單層。 (A) 中的 %Lo 對應于 20–23%，而 (B) 中的 %Lo 對應于單層和雙層的 16–19%。 插圖：代表性熒光 脂質膜的圖像。

域的大小介于 1-2 毫米直徑之間 以及它們之間的距離（對應于峰值 g(r) 函數(shù)）一般對于所有系統(tǒng)都在范圍內 4–7.5 毫米。

域在相似的位置獲得有序數(shù)組的事實 與建議的單層相比，雙層中 %Lo 的值 促進排序的域間交互 在兩個系統(tǒng)中是相似的。 此外，對于帶電系統(tǒng) 結構化發(fā)生在單層和雙層中液體有序面積的較低值下，表明在存在網(wǎng)的情況下排斥力更強 電荷，即使在離子環(huán)境（0.145 M NaCl）下。 這個事實 進一步指出靜電起源的排斥。 在我們的 意見，靜電相互作用的不可忽視的影響 在微米距離的脂質雙層上指出了平面內排斥的重要貢獻 膜，導致類似的力的影響 單層和雙層。 在這個意義上，我們之前 表明單層中的電荷 - 電荷相互作用可以 減少但不能完全取消 德拜-休克爾長度為 0.55 nm，遠短于 分析的域間距離。 53

3.3 脂雙層結構域之間的平均相互作用力

為了得到域間靜電的估計 促進域結構化和排除的排斥 域運動，我們計算了平均力的潛力 前面得到的徑向分布函數(shù) 部分，如第 2.2.3.52 節(jié)中所述。 圖 4A 顯示了一個 計算之間的平均力勢的示例 在 20%Lo 的雙層晶格中的疇 中性（正方形）或帶電（圓形）域。 在這最后 情況下，第二個谷（最小值）對應于第二個 由于膜的高度結構化，可以觀察到近鄰。 請注意，曲線具有一對形狀 潛在相互作用函數(shù)（類似于 Lennard-Jones 潛在的）。 假設諧波電位，彈簧常數(shù) (k) 因為域之間的平均力是通過擬合獲得的 每條曲線的第一個谷到二次函數(shù)（見 圖 4A 中的插圖）。 中性和帶電雙層在 20% 和 30% Lo 下獲得的 k 值之間的比較顯示在 圖 4B。 相互作用常數(shù)高出 3-4 倍 與中性域相比，帶電域增加了 兩種情況下從 20%Lo 變?yōu)?30%Lo 時為 1.5-2 次。 這種增加是預期的，因為 k 是使用平均值計算的 場方法，因此是一個有效的相互作用常數(shù) 隨著域數(shù)量的增加而增加 他們的做法的結果。 這些結果與擴散測量結果一致，當 %Lo 增加時， 域之間的相互作用更高（k 增加）， 導致域運動受阻。

圖 4 (A) 域之間的平均力勢 w(r) 從 由帶電（圓圈）或 中性（正方形）域。 插圖：擬合實驗的例子 數(shù)據(jù)（藍色曲線）對應于 20%Lo 的帶電域。 (B) 春天 諧波電位常數(shù)，通過擬合 w(r) 的第一個谷值獲得 為中性和帶電雙層的二次函數(shù)（見 A 中的插圖） 以指定的液體順序百分比。

此處找到的 k 值與在 以前對帶電單層的測量由 DPPG 在類似離子條件下 53 和中性雙層 DSPC 和 DMPC.36 這些 k 值是通過跟蹤計算得出的 中心域相對于質心的位置 7 個域的數(shù)組，假設玻爾茲曼分布 和局部平衡。 這些相似之處表明 陣列中域的場勢主要由 每個域與其最近鄰域的交互。

3.4 域合并

為了測試模型膜中域間排斥的可能影響（除了膜動力學 如第 3.1 節(jié)所示），域合并的動力學為 在每個系統(tǒng)中學習。

域合并的驅動力是線張力，58 但 域接近其鄰居的速率 命令合并的動力學。 由于布朗運動， 域能夠碰撞和合并，但是，正如已經(jīng) 如第 3.1 節(jié)所示，域運動在關閉時被排除 由彼此內部的排斥力引起的域間距離。 因此，域合并取決于線張力，域 以非直接方式運動和域間排斥，59 域合并率間接衡量了它們之間的排斥力。 因此，我們監(jiān)測了 對于雙層和單層，域作為時間的函數(shù) 40%Lo 的中性和帶電脂質。 在這些條件下，域最初彼此足夠接近以至于 允許它們在短時間內融合。 圖 5 顯示了一個清晰的 帶電和中性結合率的差異 域，再次，獲得的值是相似的 對于單層和雙層。 當域是 充電，在分析窗口中未觀察到合并 時間，因此域的數(shù)量保持不變。 在 相反，當膜由中性分子形成時，由于結構域融合，結構域的數(shù)量隨時間減少，遵循相同的趨勢 單層至雙層：在七分鐘內的數(shù)量 域減少到初始值的 50%。 塞姆勞等人。 在中性囊泡中觀察到域的合并，它們 設法通過引入曲率排斥來防止它。 他們 得出的結論是，域必須相對于 另一個階段，以便產(chǎn)生排斥相互作用。 36 然而，正如已經(jīng)指出的，域合并率 取決于線張力、域運動和域間 排斥。 所有這些因素又取決于分析的脂質 混合物，并在混合物中，關于 共存相（即混合物的相圖）和 因此，從一個系統(tǒng)到另一個系統(tǒng)的合并率會發(fā)生變化。 特別是對于接近臨界點的膜， 相間偶極子密度的差異變小。 60 這是所研究系統(tǒng)的情況，但是中性域 數(shù)十分鐘后合并，對于收費域， 庫侖斥力阻止它們合并并導致 到一個非常有組織的格子，可以在示例視頻中觀察到 （S5 和 S6，ESI?）其中采用的域幾乎固定 它們與擴散之間的距離在 與中性電影相比。

圖 5 帶電（圓形）和中性（方形）雙層（紅色）或單層（黑色）的域相對數(shù)量與時間的關系。 這些圖像是一個例子 中性單層（上）和帶電（下）雙層在指定時間。 圖像中包含的符號對應于圖像中的相同符號 形象的。 比例尺對應于 50 毫米。

粗略估計所需的時間 可以執(zhí)行兩個相互接觸的域 考慮孤立域的擴散系數(shù) （0.1 mm2 秒？1 ，見圖 2)。 此值表示域 在大約 1 秒內平均移動 1 毫米，因此它們應該 與放置在 10 mm 距離處的其他域發(fā)生碰撞（ 平均域間距離為 40%Lo）在幾十秒而不是觀察到的幾十分鐘。 因此，結果顯示 在本節(jié)中構成了重要性的另一個證據(jù) 脂雙層中的靜電相互作用，表明它們 在微米尺度上具有可測量的效果并且很強 足以阻止或阻礙多個域的合并 分鐘。 域合并率之間的相似性 單層和雙層表明類似的域間相互作用。 然而，必須指出的是，這種比較相距甚遠 從簡單，因為域運動的速率是不同的 （見圖 2）和線張力也可能因系統(tǒng)而異 其他。 在這方面，線張力的估計值 由 DOPC : pSM (1 : 1) + 25% Chol 組成的單層是 在雙層中 pN 的順序是 量級較低。 這個估計是考慮到 兩個合并域恢復四舍五入的速率 形狀。 線張力值的這種差異可能是 由單層相圖的偏移引起 與之前觀察到的雙層相比（參見 ESI，? S2） 對于其他混合物，45 雙層更接近臨界 點，從而顯示較低的線張力值。

微尺度區(qū)域內靜電相互作用力動態(tài)調節(jié)和脂質雙分子層的分布——摘要、簡介

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